南京聲測管受外界的影響作用

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聲測管廠家在波峰上面微小流束過水?dāng)嗝鏈p小，流速變大，壓強降低；

面波峰下面微小流束過水?dāng)嗝妫魉贉p小，壓強。顯然，波峰處存在方向向上的壓力差，在波谷附近，

流速和壓強也有相應(yīng)的變化，但與波峰處的情況相反，壓力差的方向是向下的，這樣波峰和波谷處的壓力差形成了力矩，

，在它們的共同作用下使得波峰愈凸波谷愈凹，促使波幅更加，使液層扭曲進一步發(fā)展當(dāng)波幅到一定程度之后，

在橫向壓力與切應(yīng)力的綜合作用下，將使波峰與波谷重疊，形成渦體。

渦體形成之后，渦體旋轉(zhuǎn)方向與流速方向一致的一邊流速，相反的一邊流速減小，流速大的壓強小，流速小的壓強大

，這樣就使渦體上下兩邊出現(xiàn)了壓力差，形成了作用于渦體的升力

這種升力就可能推動渦體脫離原流層而進入流速較高的鄰層，聲測管廠家并擾動鄰層進一步產(chǎn)生的渦體，這就是渦體的產(chǎn)生過程。

如此發(fā)展下去，層流就轉(zhuǎn)化為素流了。由渦體的形成和運動過程分析不難發(fā)現(xiàn)，形成渦體之后，

并不一定就能形成素流方面因為渦體由于慣性有保持其本身運動的趨勢；另一方面，因為液體具有黏滯性黏滯作用又要約束渦體的運動。

所以，渦體能否脫離原流層而進入相鄰流層，就要看慣性作用與黏滯作用兩者的對比關(guān)系，

只有慣性作用與黏滯作用相比強大到相當(dāng)?shù)某潭炔趴赡苄纬伤亓鳌６字Z數(shù)是表征慣性力與黏滯力的比值。

因此，將雷諾數(shù)定義為流態(tài)判別數(shù)是完全符合實際情況的任務(wù)五圓管中層流的水力特性及沿程水頭損失的計算圓管

均勻?qū)恿鞯睦碚撌怯晒筒刺K葉分別于年和年提出來的。對于圓管流緊靠管壁的流層流速為零，軸線處流速大，

可以看作是由許多無限薄的同心圓筒層個套一個地運動著，因此每一層的切應(yīng)力都可以按牛頓內(nèi)摩擦定律來計算，

即對于圓管從管道軸心線到任層的距離為，因此，流速隨半徑的增加而減小，故一一為負(fù)值為各流層的流速結(jié)合式可得積分可得+積分常數(shù)由邊界條件確定，

，時此時，將值代入可得流速分布公式上式就是圓管中層流的流速分布公式。聲測管廠家是以管軸線為軸的旋轉(zhuǎn)拋物面，一般稱為拋物線形流速分布，。

，令可得管軸線大流上式為哈根泊蘇葉公式，反映了圓管層流中的沿程水頭損失與斷面平均流速的一次方成正比，

這與雷諾試驗的結(jié)果一致。若用達西公式來表示沿程水頭損失可得上式說明在層流時，其阻力系數(shù)是雷諾數(shù)的函數(shù)。

上述理論分析的結(jié)論，不僅適用于圓管層流，也適用于明渠層流運動，并已被大量試驗所證實。例動力黏度的油在管徑的圓管中作層流運動，

，試計算管壁的切應(yīng)力解：管壁的黏性切應(yīng)力的計算式為如在管流中，當(dāng)時，速度減小，速度梯度為負(fù)值，因此上式使用負(fù)號。